Akusto-optische Modulatoren
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Isomets akusto-optische Modulatoren (AOM) sind speziell für die Verwendung zur Laserstrahl-Modulation entwickelt worden. Die Einsatzgebiete reichen vom einfachen Ein-/Ausschalten über die Intensitätsmodulation bis hin zum Puls-Picking von Femtosekunden-Lasern.
Betriebseigene Fertigungen wie z.B. die Kristallzüchtung, das optische Polieren, Antireflex-Beschichtungen, das Vakuum-Bonden sowie eine hausinterne Elektronikentwicklung sind die Grundlage für die Herstellung ausgereifter und zuverlässiger AOM – selbstverständlich auch gemäß spezieller Kundenanforderungen.
Natürlich stehen auch entsprechende HF-Treiber zur Verfügung.
Eigenschaften
- Wellenlängenbereich: 230 nm bis 10.600 nm
- Materialien: PbMoO4, TeO2, Ge, SiO2, SF-Gläser und Quarz
- Schaltzeiten: von ca. 7 bis 2000 ns
- Mittenfrequenzen: ca. 40 – 350 MHz
Hohe Beugungseffizienz - Aktive Aperturen: ca. Ø 0,2 mm bis ca. 12 x 30 mm²
Sonderanfertigungen nach Kundenwunsch erhältlich Passende HF-Treiber (analog und/oder digital), Synthesizer, Leistungsverstärker und Steuerelektronik
Verfügbare Modellvariationen
Alle verfügbaren Varianten und ein Vergleich ihrer Spezifikationen
| Modell | Standard A/R [nm] | Material | Aktive Apertur – Ø oder Höhe x Breite [mm] | Typ. Anstiegszeit [ns] / bei Strahl-Ø [mm] | Mitten- Frequenz [MHz] |
|---|---|---|---|---|---|
M1062-FS40L-5.5 | 325 – 364 | SiO2 | 5.5 | 545 / 5 | 40 |
M1134-FS80L-3 | 325 – 364 | SiO2 | 3 | 327 / 3 | 80 |
M1136B-FS80L-H | 325 – 399 | SiO2 | 1 / 2 / 3 | 109 / 1 | 80 |
M1088-FS110L-H | 325 – 364 | SiO2 | 3 | 327 / 3 | 110 |
M1377-aQ110L-H | 355 | Quartz | 1/ 1.5 / 2 | 171 / 1.5 | 110 |
M1002-T110L-2 | 360 – 420, 442 – 488, 488 – 650 | TeO2 | 2 x 9 | 310 / 2 | 110 |
M1206C-T110L-1 | 360 – 420, 442 – 488, 488 – 650 | TeO2 | 1 | 39 / 0.25 | 110 |
M1340-aQ120-H | 343, 355 | Quartz | 3 / 5 / 7 | 570 / 5 | 120 |
M1212-aQ150-2 | 257, 255 | Quartz | 2 | 228 / 2 | 150 |
M1212-aQ175-1 | 248, 355, 325 – 364 | Quartz | 1 | 57 / 0.5 | 175 |
M1212-aQ200-0.8 | 230, 248, 325 – 364 | Quartz | 0.8 | 23 / 0.2 | 200 |
M1365-aQ215-3 | 266 | Quartz | 3 | 228 / 2 | 215 |
M1250-T260L-0.45 | 360 – 420, 442 – 488, 488 – 633 | TeO2 | 0.45 | 10 / 0.06 | 250 / 260 |
M1201E-SF40-1.7V | 400 – 700 | Glass | 1.7 | 185 / 1 | 40 |
OAM1060-T80S-2 | 532 | TeO2 (S) | 2 | 1000 / 1 | 80 |
M1115-FS80L-3 | 532 | SiO2 | 3 x 6 | 327 / 3 | 80 |
M1133-aQ80L-H | 532 | Quartz | 1,5 / 2 | 114 / 1 | 80 |
M1205-T80L-H | 515 – 640 | TeO2 | 1 / 2 | 31 / 0.25 | 80 |
M1205-P80L-H | 488 – 633 | PbMoO4 | 1 / 2 /3 | 36 / 0.25 | 80 |
M1340-aQ110-H | 515, 532 | Quartz | 3 / 5 | 342 / 3 | 110 |
OAM1020-T100S-3 | 532 | TeO2 (S) | 3 | 2000 / 2 | 110 |
M1206-T110L-1 | 633 – 830 | TeO2 | 1 | 23 / 0.15 | 110 |
M1206-P110L-1 | 488 – 633 | TeO2 | 1 | 27 / 0.15 | 110 |
M1002-T110L-2 | 360 – 420, 442-488, 488 – 650 | TeO2 | 2 x 9 | 155 / 1 | 110 |
M1250-P200L-0.75 | 488 – 633 | PbMoO4 | 0.75 | 12 / 0.065 | 200 |
M1067-T200L | 532 | TeO2 | 0.2 | 10 / 0.065 | 200 |
M1250-T200L-0.5 | 360 – 420, 442 – 488, 488 – 633 | TeO2 | 0.5 | 10 / 0.065 | 200 |
M1250-T260L-0.45 | 360 – 420, 442 – 488, 488 – 633 | TeO2 | 0.45 | 15 / 0.1 | 250 /260 |
M1260-T350L-0.2 | 360 – 420, 442 – 488, 488 – 633 | TeO2 | 0.2 | 7 / 0.045 | 350 |
M1201E-SF40-1.7N | 1060 | Glass | 1.7 | 185 / 1 | 40 |
M1099-T40L-2 | 1900 – 2000 | TeO2 | 2 | 155 / 1 | 40 |
M1137-SF50L-1.5 | 700 – 900, 1064 | SF57 | 1.5 | 191 / 1 | 50 |
M1210-G(fc)-H | 2050, 2500 – 5000 | Ge | 2 / 4 | 118 / 1 | 60 / 80 / 105 |
M1346-aQ(fc)-H | 700 – 900, 1064 | Quartz | 3 / 4 / 5 | 350 | 60 / 68 / 80 |
M1142-SF80L-0.5 | 700 – 900, 1064 | SF57 | 0.5 | 48 / 0.25 | 80 |
M1080-T80L-1.5 | 700 – 900, 1064 | TeO2 | 1.5 | 155 / 1 | 80 |
M1099-T80L-3 | 700 – 900, 1064 | TeO2 | 3 | 310 / 2 | 80 |
M1135-T80L-4 | 1030 – 1100 | TeO2 | 4 | 464 / 3 | 80 |
M1312-T80L-6 | 1030 – 1100 | TeO2 | 6 | 774 / 5 | 80 |
M1133-aQ80L-H | 700 – 900, 1064 | Quartz | 1 / 1.5 / 2 | 114 / 1 | 80 |
M1377-aQ80-H | 700 – 900, 1064 | Quartz | 1 / 2 | 114 / 1 | 80 |
M1362-aQ110-6 | 800 | Quartz | 6 | 570 / 5 | 110 |
M1374-T200L-0.15 | 1064 | TeO2 | 0.15 | 10 / 55 | 200 |
M1260-T350L-0.2 | 633 – 830 | TeO2 | 0.2 | 10 / 0.05 | 350 |
M1205-P80L-H | 633 – 830, 830-1064 | PbMoO4 | 1 / 2 | 179 / 1 | 80 |
M1205-P80L-H(1550) | 1550 | PbMoO4 | 0.6 / 1 / 2 | 90 / 0.5 | 80 |
M1205-T80L-H | 633 – 830 | TeO2 | 1 / 2 | 155 / 1 | 80 |
M1080-T80L-1.5 | 700 – 900, 1064 | TeO2 | 1.5 | 155 / 1 | 80 |
M1206-P110L-1 | 633 – 830 | PbMoO4 | 1 | 179 / 1 | 110 |
M1206-P110L-H | 1550 | PbMoO4 | 0.5 / 1 | 90 / 0.5 | 110 |
M1206-T110-1 | 633 – 830, 830 – 1064 | TeO2 | 1 | 179 / 1 155 / 1 | 110 |
M1250-T150L-0.5 | 633 – 830, 830 – 1064, 1550 | TeO2 | 0.5 | 46 / 0.3 | 150 |
M1250-P200L-0.7 | 633 – 830 | PbMoO4 | 0.7 | 90 / 0.5 | 200 |
M1250-T200L-0.5 | 633 – 830, 830 – 1064, 1550 | TeO2 | 0.5 | 31 / 0.2 | 200 |
M1250-T260L-0.45 | 633 – 830, 830 – 1064, 1550 | TeO2 | 0.45 | 23 / 0.15 | 250 /260 |
| Modell | Standard A/R [nm] | Material | Aktive Apertur – Ø oder Höhe x Breite [mm] | Typ. Anstiegszeit [ns] | Bandbreite [MHz] | Mitten- Frequenz [MHz] |
|---|---|---|---|---|---|---|
1210-G(fc)-H-MIR | 2050, 2500 – 5000 | Ge | 2 / 4 | 240 | 10 | 60 – 105 |
M1208-G80-4-MIR | 2050 – 5000 | Ge | 4 x 8 | 500 | 10 | 80 |
M1189-G40-4 | 9300, 10600 | Ge | 4 | 470 | 0.7 | 40 |
M1208-G40-3 | 9400, 10600, 9000 – 11000 | Ge | 3 x 8 | 350 | 1.0 | 40 |
1209-7-1064M | 10600 | Ge | 7 x 14 | 830 | 0.4 | 40 |
1209-7-1112M | 9300, 10600 | Ge | 7 x 14 | 830 | 0.4 | 40 |
1209-9-1010M | 9300, 10600 | Ge | 9 x 20 | 940 | 0.4 | 40 |
AOM640-H | 9400, 9600, 10600 | Ge | 7 x 30, 8 x 30, 9 x 30 | 830 | 0.4 | 40 |
AOM650-H | 9400, 9600, 10600 | Ge | 7 x 30, 8 x 30, 9 x 30 | 830 | 0.4 | 50 |
AOM740-H | 9400, 10600 | Ge | 7 x 30, 8 x 30, 9 x 30 | 830 | 0.4 | 40 |
M1199-G40-H | 9400, 10600 | Ge | 7 x 30, 8 x 30, 9 x 30 | 700 | 0.5 | 40 |
M1310-G40-H | 9400, 10600 | Ge | 7 x 30, 8 x 30, 9 x 30 | 700 | 0.5 | 40 |
M1315-G40-H | 9400, 10600 | Ge | 6 x 15, 7 x 15, 8 x 15, 9 x 15 (only 9400nm) | 700 | 0.5 | 40 |
M1192-G40-12 | 9100 – 9600, 10200 – 10800 | Ge | 12 x 30 | 1200 | 0.3 | 40 |
| Modell (dual beam) | Standard A/R [nm] | Material | Max. aktive Apertur Höhe x Breite [mm] | Typ. Anstiegszeit [ns] | Typische Modulations- Frequenz [MHz] | Spot- frequenz [MHz] |
|---|---|---|---|---|---|---|
AOM650-9 | 9400, 10600 | Ge | 9 x 30 | 600 | 0.6 | 40 / 60 |
M1199-G50-9 | 9000 – 11000 | Ge | 9 x 30 | 600 | 0.6 | 40 / 60 |
DBM1172-G41-9 | 9400, 10600 | Ge | 9 x 20 | 600 | 0.6 | 42 / -43 |
DBM1186-G54-9 | 9300, 10600 | Ge | 9 x 20 | 600 | 0.6 | 54 / -54 |
DBM1199-G54-9 | 9400, 10600 | Ge | 9 x 20 | 600 | 0.6 | 54 / -54 |
| Modell (Mehrkanal) | Kanäle | Standard A/R [nm] | Material | Aktive Apertur [mm] | Typ. Anstiegszeit [ns] | Informations- Bandbreite [MHz] | Mitten-Frequenz [MHz] |
|---|---|---|---|---|---|---|---|
M1140 | 4 | VIS | PbMoO4 | 0.7 | 25 | 15 | 110 |
G7060 | 6 | IR | Ge | 0.8 | 70 | 5 | 70 |
M8080 | 8 | VIS | PbMoO4 | 0.5 | 55 | 9 | 80 |
M9080C | 8 | VIS | PbMoO4 | 0.7 | 36 | 9 | 90 |
M15080 | 8 | NUV | Quartz | 0.7 | 70 | 5 | 110 |
| Modell (mit integriertem Treiber) | Standard A/R [nm] | Material | Max. Apertur [mm] | Typ. Anstiegszeit [ns] | Typ. Modulations-frequenz [MHz] | Mitten- Frequenz [MHz] | Modulation |
|---|---|---|---|---|---|---|---|
IMAD-P80L | 450 – 550, 488 – 633, 550 – 650 | PbMoO4 | 1.5 | 25 | 15 | 80 | Analog |
IMDD-P80L | 450 – 500, 488 – 633, 550 – 650 | PbMoO4 | 1.5 | 25 | 15 | 80 | Digital |
IMAD-T110L | 405 – 442 | TeO2 | 1.5 | 25 | 15 | 110 | Analog |
IMDD-T110L | 405 – 442 | TeO2 | 1.5 | 25 | 15 | 110 | Digital |
IMAA-P80L | 488 – 633, 633 – 830 | PbMoO4 | 1.5 | 25 | 15 | 80 | Amplifier only |
FAQs
für Akusto-optische Modulatoren
Ein AOM ist ein optisches Bauteil, das die Intensität, Frequenz oder Richtung eines Laserstrahls durch Wechselwirkung mit Ultraschallwellen verändert.
Ein piezoelektrischer Wandler erzeugt Ultraschallwellen in einem optischen Medium. Diese Wellen erzeugen periodische Brechungsindexänderungen, die das Licht beugen und modulieren.
Die akusto-optische Modulation basiert auf dem akusto-optischen Effekt (auch Brillouin-Streuung genannt), bei dem Licht durch periodische Brechungsindexänderungen in einem Medium gestreut wird. Diese Änderungen entstehen durch die Überlagerung einer Schallwelle, die von einem piezoelektrischen Wandler erzeugt wird, mit dem Lichtstrahl.
AOMs werden in der Lasertechnologie zur Intensitätsmodulation, Frequenzverschiebung, optischen Schaltung und in der Spektroskopie eingesetzt.
Je nach Material können AOMs für sichtbares Licht, Infrarot oder UV-Bereiche optimiert sein.
Die Effizienz variiert, aber moderne AOMs erreichen oft Beugungseffizienzen von 80–90 %.
Standard-AOMs sind für einige Watt ausgelegt, spezielle Modelle können Hunderte von Watt handhaben.
AOMs benötigen Hochfrequenz-Treiber (RF-Driver), die das akustische Signal erzeugen.
Durch Wahl eines Materials mit hoher Schallgeschwindigkeit und Ansteuerung mit passenden Frequenzen.
Strahldurchmesser, Divergenz und Polarisation beeinflussen die Effizienz der Beugung.
Falsche Ausrichtung, unzureichende HF-Leistung oder ungeeignete Strahlparameter.
Einsatz von Temperaturstabilisierung oder aktive Kühlung des AOMs.
Luft- oder Wasserkühlung kann erforderlich sein, insbesondere bei hoher Leistung.
Verwendung hochwertiger Treiber und optimierte HF-Verkabelung helfen, Signalstörungen zu reduzieren.
Ja, AOMs können schnelle Pulse erzeugen oder modulieren, insbesondere für Q-Switching.
Sie dienen zur schnellen Strahlablenkung oder zur Erzeugung von Hochleistungspulsen.
Sie ermöglichen präzise Frequenzmodulation und schnelle Schaltzeiten für Messungen.
Speziell angepasste AOMs mit hoher thermischer Belastbarkeit sind für Hochleistungslaser nutzbar.
